MOS管夾斷與溝道長度調制
實踐工作中，晶體管的溝道長度對特性式有一定的影響，這叫做溝道長度調制。
1．MOS晶體管在非飽和區(qū)的行為
下面以NMOS晶體管為例，討論MOS晶體管處于導通狀態(tài)時的溝道厚度。圖1.25中，假如源極、漏極的電位都是OV，則VGS=VGD。這時，假如VGS>VT，那么，如圖1. 25 (b)所示，在源區(qū)與漏區(qū)之間會構成厚度平均的溝道。
假如堅持VGS>VT的狀態(tài)，從OV開端增加漏極的電壓，由于柵極-漏極間電壓表示為VGD=VGS-VDS，所以當VDS
VGD>VGS-(VGS-VT)
∴VGD>VT
就是說，加在柵極—漏極間的是大于閾值電壓VT的電壓。
所以當MOS晶體管工作在非飽和區(qū)時，柵極-源極間電壓VGS也好，柵極-漏極間電壓VGD也好，都比閾值電壓VT高，所以構成了從源區(qū)到漏區(qū)的溝道。但是，由于VGD=VGS-VDS，所以VGD比VGS小。那么在漏區(qū)左近硅外表感應的電子數目要比源區(qū)左近感應的電子數目少。其結果，如圖1. 26所示，漏極左近的溝道厚度就比源區(qū)左近溝道的厚度薄。
2．非飽和區(qū)與飽和區(qū)的分界
假如繼續(xù)增加漏極-源極間電壓VDS，以致于VDS=VGS-VT，這時的工作區(qū)域相當于非飽和區(qū)與飽和區(qū)的分界處。由于柵極—漏極間電壓VGD=VGS-VDS=VT，所以柵極-漏極間電壓就與閾值電壓VT相等。就是說，如圖1. 27所示，漏區(qū)左近的溝道簡直消逝了，把溝道消逝的狀態(tài)稱為夾斷。
繼續(xù)再增大漏極—源極間電壓，就變成VDS>VGS-VT，NMOS晶體管就工作在飽和區(qū)了。這時，柵極—漏極間電壓VGD=VGS-VDS
3．夾斷時漏極電流是一定值
如圖1.29所示，設溝道端與漏區(qū)端之間耗盡層的長度為△L，那么漏極電流可表示為
假如增大漏極—源極間電壓VDS，由于加在耗盡層上的電壓增加了，所以耗盡層長度△L也增加。不過在L比△L大很多的狀況下，式(1.12)中的△L能夠疏忽不計，于是就得到
這時漏極電流ID與漏極—源極間電壓VDS無關，是根本不變的值，關于這個問題可作如下了解。
由于夾斷點的電位總是VGS-VT，所以飽和區(qū)溝道的橫向電場E為：
VDS的增加也使耗盡層長度△L延伸。假如溝道長度L比△L大很多，AL能夠忽略不計時，橫向電場F的大小就是：這時就與VDS無關。其結果，即便VDS增加，飽和區(qū)中的漏極電流ID也是一定的值。
在非飽和區(qū)中不產生夾斷點。由于從源區(qū)到漏區(qū)都構成溝道，所以漏極—源極間電壓VDS是加在溝道長度L上的。因而溝道中的橫向電場E與VDS成比例地增加：
所以漏極電流ID的增加與VDS成比例。
4．溝道長度變短時△L不可無視—一溝道長度調制
假如MOS晶體管的溝道長度L變短，那么式(1.12)中的△L就不可疏忽。隨著VDS的增加，△L也增加，使有效溝道長度（L-△L）變短，因而如圖1. 30所示，漏極電流增加，這叫做溝道長度調制效應。
思索到溝道長度調制，飽和區(qū)的漏極電流由下式給出：
△L與VDS的關系親密，假如令式(1.17)中的△L/L＝λVDS，就得到該式中的λ叫做溝道長度調制參數，λ越大，表示溝道長度調制效應越強。
為了抑止溝道長度調制效應，有效的方法是增大MOS晶體管的溝道長度L，使λ變小。
式(1.18)中，假如令VDS＝-1/λ，則ID=0。
